當氣流速度較低時，氣流對燃料顆粒的吹托力小于燃料顆粒的重力，布風板上的燃料層靜止不動。逐漸増加氣流速度，當氣流對燃料顆粒的吹托力剛好等于燃料顆粒的重力時，布風板上的燃料層開始流態化，這時氣流的速度稱為流態化臨界速度由于臨界速度與燃料顆粒的組成、密度、形狀和氣流的物理性質等多種因素有關，目前還不能通過理論計算求出通常由試驗測定。

如果燃料顆粒已經流化而繼續提高氣流速度，則當燃料顆粒開始被氣流帶走即轉為氣力輸送時的氣流速度稱為極限速度。由于相同的原因，極限速度難于通過理論計算求得。通過試驗測定，極限速度通常是臨界速度的6~7倍。由于燃料顆粒間的縫隙不易測量，而且隨著氣流速度的提高，流化床體積的增大，燃料顆粒間的縫隙隨之增加，難于通過計算求得流化床中氣流的真實速度。所以，流態化臨界速度和極限速度,既不是布風板上風帽小孔的風速，也不是燃料顆粒間的實際速度，而是假定流化段上沒有燃料的空截面的氣流速度。

空截面速度不但容易計算，而且也便于測量。因為送風溫度一般為室溫，空氣進入爐膛后因溫度升高體積增大而風速提高，熱風速度隨流化床溫度變化而變化，因此，臨界速度和極限速度為冷態下的空截面速度。